Charakterystyka magnetorezystancyjna zaworu spinowego
Powyższa charakterystyka wynika z zależności rezystancji od różnicy pomiędzy kątami wektorów namagnesowania 
warstwy swobodnej FF i zamocowanej FP.
Orientacja wektorów namagnesowania zależy od procesu przemagnesowania zaworu spinowego.
Poniższy prosty jednodomenowy model funkcji gęstości energii [5] pozwala na wyliczenie
kątów q1 i q2
minimalizujących tę funkcję:
Pierwszy człon odpowiedzialny jest za energię oddziaływania wymiennego między warstwami FP i FF,
drugi za energię podmagnesowania warstwy FP,
pozostałe związane są z zewnętrznym polem magnetycznym H oraz energią anizotropii jednoosiowych warstw FP i FF.
Czerwone linie na wykresach na tej stronie są wynikiem symulacji numerycznej procesu przemagnesowania według powyższego wzoru,
niebieskie punkty są danymi doświadczalnymi pomiaru magnetorezystancji i namagnesowania
zaworu spinowego typu FeMn/NiFe/Cu/NiFe.
Pętle histerezy magnetorezystancyjnej można również symulować przy użyciu makromodelu w programie SPICE,
co zostanie opisane w oddzielnym dokumencie .
Charakterystyka magnetyczna zaworu spinowego
Składowa wektora magnetyzacji M rzutowana na kierunek wektora H
dana jest wzorem:
M=MS1cos(q1)+MS2cos(q2),
gdzie MS1,2 są długościami wektorów magnetyzacji warstwy FF i FP.
Po prawej stronie przedstawiono powiększenie wykresu przemagnesowania w okolicy zera pola.
